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En refaisant celui-ci sans approximations, on va obtenir un nouveau formalisme afin de décrire l’intensité du faisceau de GSH dans des matériaux fortement dispersifs. On cherche aussi à confirmer celui-ci expérimentalement. Cette thèse se différencie des autres travaux puisque l’on considère plusieurs facteurs peu usuels au niveau de l’onde harmonique. On travaille avec le signal de GSH dans la bande d’absorption d’un matériau hautement dispersif avec un faisceau de pompe à faible intensité. Dans le cadre des formulations usuelles, on n’est pas capable de trouver une bonne représentation pour l’indice de réfraction de notre signal harmonique. Nous avons donc élaboré un modèle plus général pour celui-ci dans le cas du 2-méthyl-4-nitroaniline (MNA), sans négliger l’absorption. Aussi, puisqu’on travaille avec une couche mince de MNA, on doit inclure l’effet des réflexions multiples dans le formalisme. Bien que ceci puisse paraître superflu, ça nous mène à des résultats intéressants et pourrait avoir des implications significatives dans le cas des matériaux hautement dispersifs. Finalement, le fait de travailler à faible intensité est nécessaire pour les applications futures de notre montage. On a mis beaucoup d’efforts afin de produire un faisceau de GSH stable avec le moins de bruit possible. Il est important de connaître les différents facteurs qui sont capables d’influencer notre faisceau harmonique. Plusieurs tests ont été effectués afin de voir sous quelles conditions on peut minimiser l’effet de ceux-ci. L’exactitude des faisceaux de second harmonique que l’on présente dans cette thèse est optimisée pour les conditions expérimentales dans lesquelles on travaille. ¹Malgré le fait qu’en réalité il s’agisse plutôt de la première harmonique et pour des raisons historiques, nous continuons d’utiliser le jargon actuel « génération du second harmonique » et l’acronyme correspondant « GHS.","abstract_html":"Depuis 1960, la génération d’harmoniques a eu beaucoup d’implications dans le domaine de l’optique non linéaire. Le formalisme standard afin de décrire la génération du second harmonique (GSH), tel qu’on le trouve dans plusieurs livres d’optique¹, fait des approximations et des simplifications au niveau du développement qui n’est pas nécessairement juste pour tous les matériaux. En refaisant celui-ci sans approximations, on va obtenir un nouveau formalisme afin de décrire l’intensité du faisceau de GSH dans des matériaux fortement dispersifs. 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